连续型随机变量及其常见分布的分布函数和概率密度 |
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必要性证明 很明显 f ( x ) ≥ 0 f(x)\geq0 f(x)≥0, 下面证明 ∫ − ∞ + ∞ f ( x ) d x = 1 \int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx=1 ∫−∞+∞f(x)dx=1 令 x − μ σ = t \frac{x-\mu}{\sigma} = t σx−μ=t ,则 f ( x ) = 1 2 π σ e − t 2 2 , d x = σ d t f(x) = \frac{1}{\sqrt{2\pi}\sigma}e^{-\frac{t^2}{2}}, dx = \sigma dt f(x)=2π σ1e−2t2,dx=σdt ∫ − ∞ + ∞ f ( x ) d x = ∫ − ∞ + ∞ 1 2 π σ e − t 2 2 σ d t = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ e − t 2 2 d t \begin{aligned} \int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx = \int_{-\infty}^{+\infty} \frac{1}{\sqrt{2\pi}\sigma}e^{-\frac{t^2}{2}}\sigma dt = \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{t^2}{2}}dt \end{aligned} ∫−∞+∞f(x)dx=∫−∞+∞2π σ1e−2t2σdt=2π 1∫−∞+∞e−2t2dt 我们先求 ∫ − ∞ + ∞ e − t 2 2 d t \int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{t^2}{2}}dt ∫−∞+∞e−2t2dt 的积分,很难直接求出其积分,我们需要用到一个技巧,令 I = ∫ − ∞ + ∞ e − t 2 2 d t I=\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{t^2}{2}}dt I=∫−∞+∞e−2t2dt I 2 = ∫ − ∞ + ∞ e − t 2 2 d t ⋅ ∫ − ∞ + ∞ e − u 2 2 d u ( 定 积 分 的 值 与 积 分 变 量 无 关 , 与 被 积 函 数 和 积 分 上 下 限 有 关 ) = ∫ − ∞ + ∞ ∫ − ∞ + ∞ e − t 2 + u 2 2 d t d u = ∫ 0 2 π ∫ 0 + ∞ ρ e − ρ 2 2 d ρ d θ ( 利 用 极 坐 标 求 解 定 积 分 值 ) = ∫ 0 2 π − e − ρ 2 2 ∣ 0 + ∞ d θ = ∫ 0 2 π 1 d θ = 2 π ∵ I = ∫ − ∞ + ∞ e − t 2 2 d t > 0 ∴ I = 2 π \begin{aligned} I^2 &= \int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{t^2}{2}}dt \cdot\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{u^2}{2}}du \quad(定积分的值与积分变量无关,与被积函数和积分上下限有关) \\&= \int_{-\infty}^{+\infty}\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{t^2+u^2}{2}}dtdu \\&=\int_{0}^{2\pi}\int_{0}^{+\infty} \rho e^{-\frac{\rho^2}{2}}d\rho d\theta \quad(利用极坐标求解定积分值) \\&=\int_{0}^{2\pi} -e^{-\frac{\rho^2}{2}}|_0^{+\infty} d\theta = \int_{0}^{2\pi}1d\theta \\&= 2\pi \\ &\because I=\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{t^2}{2}}dt>0 \quad \therefore I = \sqrt{2\pi} \end{aligned} I2=∫−∞+∞e−2t2dt⋅∫−∞+∞e−2u2du(定积分的值与积分变量无关,与被积函数和积分上下限有关)=∫−∞+∞∫−∞+∞e−2t2+u2dtdu=∫02π∫0+∞ρe−2ρ2dρdθ(利用极坐标求解定积分值)=∫02π−e−2ρ2∣0+∞dθ=∫02π1dθ=2π∵I=∫−∞+∞e−2t2dt>0∴I=2π ∴ ∫ − ∞ + ∞ f ( x ) d x = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ e − t 2 2 d t = 1 2 π ⋅ 2 π = 1 \begin{aligned} \therefore \int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx = \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-\frac{t^2}{2}}dt = \frac{1}{\sqrt{2\pi}} \cdot {\sqrt{2\pi}} = 1 \end{aligned} ∴∫−∞+∞f(x)dx=2π 1∫−∞+∞e−2t2dt=2π 1⋅2π =1 |
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