潮汐是指海平面周期性变化的过程，周期通常是半天（接近12小时），但在某些地区是一天。潮汐由月球引力引起，在一定程度上也受太阳吸引，潮汐幅度会随月相和不同的天文周期而变化。沿海局地猛烈的洋流也与潮汐有关。除了这些众所周知的局地作用之外，潮汐通过促进海水的垂直混合而影响全球气候。潮汐振荡所激发的内波沿海水温差界面传播，并在波浪破裂时促使海水混合。最后，在地质时间尺度上，潮汐减慢了地球自转的速度，并使月球远离地球。

  古人们已经通过经验了解到潮汐与月球运动之间的联系（参考文献1）。每次潮汐中低潮（低水位）和高潮（高水位）的出现相差约25分钟，即1/60天，与月球12个小时公转1/60周（公转周期约30天）相符合。由于这个时间差，实际的潮汐间隔时长为12 h 25 min。且众所周知的是，与上弦月和下弦月（死水）期间相比，在满月和新月（活水）期间的潮汐更猛烈。这表明潮汐主要受制于月球，而受太阳的影响则较小。潮汐在二分日时特别强烈，其强度取决于距月球的距离，由于月球公转轨道是椭圆形的，该距离还存在约10％的波动。地表某特定位置的潮汐幅度由潮汐系数描述，根据天文周期的不同，潮汐系数在20-120范围内变化。

  潮差是指高低潮之间的潮位差，很大程度上也取决于地理位置。在加拿大魁北克翁加瓦湾、英国塞文河口和法国诺曼底圣米歇尔山，最高潮差分别达到20 m、16.5 m和15 m，但在其他地区，最高潮差通常为几十厘米。由于弹性作用，地球的固体部分也存在潮汐效应，但幅度仅为10厘米级别。我们在海边观察到的，即为海洋潮汐与陆地潮汐之间的这种差异。

  潮汐很早就被解释为月球和太阳的引力效应。但是，这种解释与海面不仅在一天中面向月亮时升高，在背对月亮时也升高，且周期是12小时（而不是24小时）的事实相违背。艾萨克·牛顿（1643-1727）在1687年发表的著作《自然哲学原理》中，通过万有引力理论首次解释了这一悖论（参考文献2）。潮汐是地表上受地外引力影响最为显而易见的现象，因此具有重要研究价值。

  牛顿首先通过作用力和反作用力定律表明，如果地球引力使月球沿一定轨道旋转，那么月球一定会对地球施加大小相等、方向相反的力。因此地球也算是绕月球旋转，更精确地说是围绕它们的引力中心（专栏2图上的G点）旋转。地球上的每个部分都与地球一起绕这个中心旋转，就像宇航员在沿轨道飞行的飞船附近会保持无重力状态、与飞船共同飞行一样。其原因就是每个物体在重力场中都会受到与自身质量无关的、大小相同的加速度。因此，使海洋相对于地面运动的原因不在于月球对海洋的引力场，而是该引力场与月球对地球重心的引力场的差值。更靠近月球的一侧引力更大，而距离较远的另一侧则较小，从而在两侧都涨潮（见专栏2）。

  根据牛顿静力学理论，假定涨潮位置相对于地-月系统位置固定，则在地球自转时，地面上的某点在一天中能先后经过两个涨潮位置，导致每天有两次高潮，因此潮汐周期为半天。

  当太阳和月球同升同落（新月）以及太阳和月球位于对立方向（满月）时，由于两侧海面上升的现象，在月球对潮汐影响的基础上，补充考虑太阳对潮汐的影响。这个补充解释了所观测到的朔望大潮和死水交替出现的现象。太阳的引力比月亮大，但由于地日距离更大，太阳在近日侧和远日侧形成的引力场差异较小，因此由太阳引起的潮汐作用较小（见专栏2）。

  由于地球自转、地球公转和月球公转轨道平面不同，导致潮汐更加复杂多变。其中地球自转轴相对于地球公转轨道平面倾角为23°26’，且公转轨道平面接近月球轨道所在平面。因此，地球的某个点会以倾斜的圆形轨迹经过两侧涨潮位置，导致两次潮汐间隔时间不等，这可以认为是日变化对半天的周期增加了影响。在某些地区的潮汐中，该成分占主导地位，详情参阅第4节。

  地球的自转轴在二至日朝向或背离太阳，而在二分日均匀受太阳直射。我们可以通过假想地球自转轴与公转轨道平面的倾斜角度为90°的极限情况来说明：即地球的自转轴在二至日时会沿着地-日连线指向太阳，那么则有地球上任意一个点的高度将不再随旋转而改变的结论。另一方面，在二分日时，自转轴会与两侧涨潮位置的连线垂直，则地球上的某点将能连续通过潮涨和潮落为位置。因此活水的潮汐在二分日强于二至日就可以理解了。

  最后，由于月球的轨道不是圆形，而是椭圆形，月球到地球的距离D在近地点（最小）和远地点（最大）相差约10%，因此近地点的潮汐效应比远地点强30％（与1/D3成正比）。在建立潮汐表时，需要非常精确地考虑这些不同的天文效应。

  牛顿静力学理论假设海洋的两侧涨潮位置相对于月球固定，因此潮汐能够以地球自转反向速度传播，赤道处的速度将达到450 m/s。但由于海洋表面的形变，这种传播速度被限制在约200 m/s以内（专栏3）。所以潮汐的传播相对于月球的位置变化而言较晚。这就会导致如专栏2中图b所示涨潮的延迟和抵消。此外，海岸的形状也极大地限制了潮汐传播，海洋盆地就像潮汐冲刷形成的水池一样。已经发现的一些潮汐的波动形式，有点类似于乐器中声波的振动。

  牛顿力学作为潮汐驱动力的原理仍然是准确的，但潮汐的具体结果取决于上述传播现象以及潮汐的激发频率与海洋盆地的自然振荡频率一致时的共振现象。

  出于研究兴趣以及对航海和沿海发展的重要性，对于潮汐的研究在19-20世纪有了长足的发展（专栏1）。不同天文效应的加和，共同影响了潮汐现象，尤其是半日周期（又称M2）的潮汐。潮汐在白天的活跃程度相比于夜晚降低约20倍，这是由于两侧涨潮强度略有不对称造成的（参见本文第3节）。然而，在某些地区（例如越南），由于存在特殊的振荡，白天的潮汐占据主导地位。

目前，使用高空卫星可以将潮汐振幅的测量误差控制在一厘米以内（如图3）。我们从图上可以看到振幅大小的多变性，红色表示振荡的峰值，蓝色表示振幅为零的振荡节点。图上的等潮差线表示潮汐峰值与月球到达天顶时的延迟。潮汐波垂直于这些线传播，即围绕某个节点旋转。由于地转偏向力，这样的旋转在北半球是逆时针方向。

  当前的数值模型能够在1cm的精确度内，模拟重现并预测这些潮汐现象。其中主要的困难是如何量化在湍流条件下海床的摩擦以及激发内潮时的能量损失（参见本文第5节）。

  潮汐不是影响海平面的唯一因素。首先，我们可以想象一下在通常几米高波浪的海洋中进行厘米测量的可能性。事实上，即便水位波动很大，几平方公里内的平均水位足以很好地代表当地水位。此外，对于图1中的潮汐振幅，仅过滤并保留了给定的时间段（12h 25min），类似于接收无线电波需要选择频率。因此，没有考虑其他频率作用的影响。

  在这些其他影响中，大气压力是相当直接的影响因素。局部高压会降低水位：1 kPa的额外高压通过简单的静力平衡就能使重量为10 3 N/m2的水柱水位降低10 cm。相反，低压能提高水位。在飓风的中心，大气压为91.3 kPa时，水面能够抬升1 m的高度。这种水位的抬升增强了沿海地区海浪和暴雨造成的破坏。

  另一种破坏是由于风的摩擦力造成的。当它远离海岸时，这股力量使水位降低，反之则将水推向岸边。有暴雨时可以产生约1 m高的海浪。这些现象与大潮同时发生能够破坏防御工事，导致洪水泛滥，例如2010年2月袭击法国的“ Xynthia”风暴，或2005年8月袭击新奥尔良的卡特里娜飓风。然而，这些取决于风和大气压的现象比能够导致山洪爆发的局部猛烈降水要容易预测。

  从长远来看，由于海洋扩张，在全球变暖的局势下，平均海平面将继续上升，其中海洋扩张占海平面上升原因的65％，冰川融化占剩余的35％。最近的测量结果表明，海平面平均每年升高2毫米。

  最后，海岸线的水位也取决于地球固体部分的演化。泥沙通过淤积或侵蚀改变了海岸线。由于大型河流上的水坝减少了河流中的泥沙输入，因此侵蚀作用目前倾向于占主导地位。由于密西西比河带来的泥沙减少，路易斯安那州海岸受到海水的严重侵蚀。由于几百万年来大陆的漂移，深层地质运动也对海岸线形状的改变有一定影响。在加拿大和欧洲北部，最显著的地质影响就是冰期后的地壳反弹，由于10,000年前冰盖的融化，斯堪的纳维亚半岛的沿海水位每年上升几毫米。这种水位升高引起周边地区的下沉（如布列塔尼），譬如7000年前竖立在陆地上的竖石纪念碑如今被淹没在7m深的海水中。

  自中世纪以来，潮汐工厂就一直在有利的地点利用潮汐能量，如在波涛汹涌的河口或小海湾处修建水坝。1967年投入运行的法国朗斯潮汐发电厂采纳了这个方法，利用了Rance河口的大坝，以及可在涨潮和退潮时双向运行的定向叶片涡轮机。其总装机容量为240MW，平均运行容量为57MW，发电量占布列塔尼市的45%，供电量占3.5％。投运45年以来，它一直是世界上最大的潮汐发电厂，直到2011年规模更大的韩国Sihwa Lake电厂建成投运（装机容量254MW）。

  但是，有大潮的地点很少允许建造这种规模的设施，并且出于保护自然景观的需要，目前更难临海建立。曾经有一个宏伟的项目拟在潮汐振幅极大的圣米歇尔山（Mont Saint-Michel）建立大坝，但在19世纪70年代遭到放弃，政府转而支持核电发展。

  目前的趋势是直接使用潮汐带动水力涡轮机以及海面上的风力涡轮机，产生电流。这些涡轮机不需要水库，因此对环境的影响较小。但其发展目前仅处于装机容量几兆瓦的初始阶段，仅在苏格兰和布列塔尼设有试点（见图2）。苏格兰的目标是到2020年建成年产1,000 MW的水力发电场。欧洲的总装机容量估计能达到10,000 MW（平均运行容量5,000MW），其中80％在法国和英国。这种能量实际上源自地球自转的能量（参见本文第8节），若不加以利用，则会以热量的形式散失。

  海水密度随深度而增加，浅层海水比深层海水温暖（因此密度较小）。这样的密度分层也可能由盐分导致，例如由直布罗陀海峡进入地中海的海水会由于密度较低而停留在浅层水域。这种情况可以总结为不同密度产生的双层模型（图3）。

  内部波振荡（通常称海洋内波）可以与表面波相似的方式沿着密度层的分界面传播。此时受两层之间密度差异的影响，海洋内波的传播速度要慢得多。在厚度为100 m的海水表层，内波的传播速度仅为表面波传播速度的1/30倍，约为1 m/s。

  如图7所示，潮汐在整个水面上引导水平的海流。但是，经过坡面时，该海流会获得一个使界面变形的垂直分量，从而产生一个海洋内波，在这种情况下称为内潮汐。其波长约为100 km。而且它们倾向于作为孤立波，位于高振幅的紧凑波中。尽管这些波在深层水域传播，但他们通过传递波形改变海面的亮度，以至于在海洋表面即可观察到其产生的水平海流（图7）。

  在海洋的许多地方都能观察到内潮汐的产生。最活跃的地方之一是位于台湾与菲律宾之间的吕宋海峡，由中国南海的一个水下山脊产生垂直位移超过300m的海洋内波。这些波浪破坏即消散，促进了海水的垂直混合，进而影响了海洋的总体环流和气候（参见本文第6节）。

  在天文时间上，潮汐以每世纪2毫秒的幅度延长一昼夜的长度并推动月球以每年3.8厘米的速度离开。地球自转的减慢目前可以很精确地通过原子钟测量，以2亿年的时间长度衡量，一昼夜的时间大约延长一个小时。地球到月球的距离可以直接通过由阿波罗登月任务发射的反射器所发送的激光脉冲的往返时间测量，测量精度可达1cm（参考文献5）。

  对于珊瑚化石的观测证实了地球自转的减慢（参考文献6），其环纹圈数可以计量一年的天数。因此，距今4亿年前的每年是410天，每天是21.5小时。根据满月确立的历月数同样表明一年多于13个月，即月亮的旋转速度更快（因此离地球更近）。

  这些影响可以通过专栏2中图b的图表理解。地球的自转会使两侧涨潮位置偏移，因此与牛顿静力学模型不一致。来自月球的引力施加了使地球减速的扭矩并为月球带来能量。这样的能量会驱离月球，因而减缓其公转速度（与1 /√r成正比）。然而，由地月之间的距离r和速度相乘所得的月球动量矩却增加（与√r成正比）。地球的动量矩则以相应的比例减小，因此总动力矩保持不变。地月间的总机械能降低，通过潮汐的方式，在洋流过程中转化为热量而耗散。

  天文测量可以精确确定旋转能量的减少，从而推断出潮汐运动消耗的总功率为2.9 ×10 12 W。海洋学家以往估计的功率消耗约为该数值的一半，其中大多数功率消耗在沿海地区。剩下的一半功率，现在可确定为由于激发内潮汐产生的“遗漏耗散”（参见第5节），在海洋深处扩散并最终消散。这种由海浪破裂引起的消散，导致海水的缓慢垂直混合。这些因素对热盐循环的影响正在积极研究中。

译者：胡羽聪          编审：肖康副教授         责任编辑：胡玉娇

环境百科全书由环境和能源百科全书协会出版 (www.a3e.fr)，该协会与格勒诺布尔阿尔卑斯大学和格勒诺布尔INP有合同关系，并由法国科学院赞助。

引用这篇文章: SOMMERIA Joël (2021年10月16日), 潮汐, 环境百科全书，咨询于 2023年10月15日 [在线ISSN 2555-0950]网址： https://www.encyclopedie-environnement.org/zh/eau-zh/the-tides/.

环境百科全书中的文章是根据知识共享BY-NC-SA许可条款提供的，该许可授权复制的条件是：引用来源，不作商业使用，共享相同的初始条件，并且在每次重复使用或分发时复制知识共享BY-NC-SA许可声明。