这个属性决定了a的容易程度当前的可以流过导体．正如我们所知电阻导体有这样一种特性，能抵抗流过它的电流。也就是说，电导是电阻的倒数性质。电导一般表示为，

电导率电流是导体的一种特殊性质，它决定了电流通过导体的容易程度。

让我们取一个长度为l、截面面积为a的导体。如果导体长度增加，电子就必须漂移更多的路径。因此原子间碰撞的机会就更大。这意味着现在的道路更加艰难，意味着电导率导体的电流减小了。

因此，电导与导体的长度成反比。如果导体的横截面积增大，电流就会得到更多的漂移电子。因此，导体的电导增加了。由式(1)(2)可知:式中，σ =电导率或比电导的比例常数。

在电导率方程中，我们已经提到σ或σ作为电导率。在这个方程中，如果我们让l = 1m A = 1m2那么G = σ。表示σ为长度为1 m，横截面积为1 m的导体的电导2．电导率是指体积为1m × 1m的导体的电导率2= 1米3.．

电导率是一种单位体积的材料。导电性是物质的基本属性。由于这种性质，一种材料可以导电。有些材料是良导体，这意味着电流可以很容易地通过它们;同样，有些材料不允许电流通过。电流容易通过的材料称为良导体，换句话说，这些材料的导电性很高。另一方面，不允许电流通过的材料被称为电气绝缘材料．有一些材料，其导电性不像导体那么高，也不像绝缘体那么差，它们有一个中间导电性，这类材料被称为半导体．

正如我们前面提到的，电导是电阻的电阻的倒数。也就是说,电阻的单位是欧姆，这就是为什么电导单位一般写成姆欧-欧姆的反向拼写。一个现代必威电竞赞助，姆欧是被西门子．

电导率方程，我们已经推导过了，因此，电导率单位为，这里，S代表西门子．

原子最外层轨道上的电子受到的引力最小。所以最外层的原子可以很容易地从母体原子中分离出来。让我们用带理论来解释细节。当一些原子聚集在一起时，一个原子的电子受到另一个原子的力原子．这种效应在最外层的轨道上最为明显。由于这种力，在孤立原子中被明确定义的能级，现在被扩大为能带。由于这种现象，通常会产生两个波段，即价带和导带。

原子的最外层轨道，在这里电子被紧紧束缚;它们不能作为自由电子被除去。

这是最外层的最高能级或轨道，在这里电子可以自由移动。

有一个能隙将这两个带分开，价带和导带。这个能隙称为禁带能隙。

在金属中，原子是如此紧密地聚集在一起，以至于一个原子的电子受到其他封闭原子的足够大的力。结果，金属中的价带和导带变得非常接近，甚至可能重叠。因此，通过从外部热能或电能来源接收非常少量的能量，电子很容易在金属中上升到更高的水平。这样的电子被称为自由电子。这些自由电子就是流过金属的电流的来源。当外部电源连接到一块金属上时，这些自由电子开始流向源的高电位终端，导致电流在金属中流动。在金属中，导带内的自由电子密度远高于其他材料，因此金属被称为极好的导电体。换句话说金属导电性很好。

在半导体中，价带和导带由一个足够宽的禁带隙隔开。在低温下，没有电子具有足够的能量占据导电带，因此电荷不可能运动。但在室温下，某些电子有可能提供足够的能量并在导带内发生跃迁。在室温下，传导带中的电子密度不如金属中的电子密度高，因此不能像金属那样良好地传导电流。的半导体导电性不像金属那么高，也不像电绝缘体那么差。这就是为什么，这种类型的材料被称为半导体-意思是半导体。

理想情况下，电绝缘体的导电性为零。绝缘体分子中的原子在电上足够稳定。这些原子的最外层完全充满了电子。在这种材料中，禁带是非常大的，因此，电子跨越到传导带所需的能量实际上是足够大的。绝缘体不容易导电。这意味着绝缘子导电性很可怜的。

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